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¿Cómo ayuda la espectroscopía láser al estudio de las atmósferas? José Luis Doménech Grupo de Espectroscopía Láser Instituto de Estructura de la Materia
José Luis Doménech Instituto de Estructura de la Materia
IV Curso de Introducción a la Investigación en Estructura de la Materia, Marzo 2007 ¿Cómo ayuda la espectroscopía láser al estudio de las atmósferas?
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Radiación electromagnética y detección remota. •
Atmósferas: terrestre, planetarias, estelares, medio interestelar...
•
La radiación electromagnética transporta información física y química sobre la fuente que la emite, la materia que atraviesa o el material desde el que se refleja.
•
Espectroscopía: análisis (I vs λ) de la luz absorbida, emitida, o dispersada por las moléculas constituyentes de la(s) atmósfera(s).
•
Espectrómetros en superficie (telescopios, radiotelescopios), globos, aviones, satélites, sondas espaciales. José Luis Doménech Instituto de Estructura de la Materia
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Espectro infrarrojo de la atmósfera de Titán tomado por el Voyager I
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Espectro infrarrojo de la estatosfera terrestre registrados por el ATMOS
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MIPAS (Envisat): algunos ejemplos.
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•
Medidas “de campo”: Largos caminos ópticos, con gradientes muy grandes de presión, temperatura, y distribuciones muy variables de especies atómicas y moleculares.
•
Recuperar perfiles de P, T, n, a lo largo del camino óptico de la observación a partir de datos espectroscópicos, requiere espectros de de laboratorio muy precisos (en I y en λ) en condiciones de P, T, y n “perfectamente” controladas.
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Espectroscopía de laboratorio • Información que debe proporcionar la espectroscopía de laboratorio: – Posición de las líneas: composición y entorno físico – Intensidad: concentración y temperatura – Forma: presión • Bancos de datos (HITRAN, GEISA, ATMOS) a disposición de los fisicoquímicos atmosféricos o astrofísicos para interpretar las medidas de campo: se obtienen a partir de medidas espectroscópicas de alta resolución en el laboratorio. 61 61 61 61 61 61 61 61 61
3095.360722 3095.365000 3095.371078 3095.379859 3095.410282 3095.418076 3095.451847 3095.458483 3095.458959
2.407E-24 3.019E-23 7.924E-20 3.076E-25 4.982E-27 1.153E-25 4.247E-25 5.777E-26 1.813E-24
2.056E+00.0390.0626 9.116E-02.0510.0730 2.786E+01.0580.0770 4.371E-02.0290.0488 1.103E-03.0550.0883 1.089E-02.0470.0724 1.818E-02.0470.0714 2.327E-03.0470.0714 4.658E-02.0440.0831
1919.75590.75-.006191 814.88450.65-.006000 293.12300.72-.006000 1593.04500.63-.006191 1779.02480.63-.006191 1592.35970.63-.006191 1417.51980.63-.006191 1417.12940.63-.006191 1417.57930.63-.006191
0 0 0 0 0 0 0 1 0
1 2 0 2 2 2 2 0 2
1 0 1 0 0 0 0 0 0
0 0 0 0 0 0 0 0 0
1F1 1 E 1F2 1 E 1 E 1 E 1 E 1A1 1 E
0 0 0 0 0 0 0 0 0
1 0 0 0 0 0 0 0 0
0 0 0 0 0 0 0 0 0
0 0 0 0 0 0 0 0 0
1 E 1A1 1A1 1A1 1A1 1A1 1A1 1A1 1A1
9F1116 12F2 57 8F2 30 17E 49 18F1 75 17F1 75 16F1 70 17F2 51 16A1 25
8F2 10 12F1 2 7F1 1 17E 1 18F2 2 17F2 1 16F2 2 16F1 2 16A2 1
332333332329 352333312119 552333312119 222333312129 222333312129 222333312129 222333312129 222333312129 332333312129
1 1 1 1 1 1 1 1 1
1 1 1 1 1 1 1 1 1
1 1 1 1 1 1 1 1 1
57.0 75.0 51.0 70.0 111.0 105.0 99.0 105.0 165.0
51.0 75.0 45.0 70.0 111.0 105.0 99.0 99.0 165.0
• Validación de modelos teóricos y métodos de cálculo de colisiones y potenciales intermoleculares José Luis Doménech Instituto de Estructura de la Materia
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•
•
Resolución: muchos criterios y definiciones. Uno: “anchura a media altura observada de una línea aislada”. Contribuciones a la anchura intrínseca: ensanchamiento natural (~10-7 cm-1), ensanchamiento Doppler (~10-2 cm-1), ensanchamiento por presión(~10-2 cm-1/atm).
Absorbancia α(ν)Pl
Espectroscopía de alta resolución
0,6
-1 FWHM=0,0096 cm
0,3
0,0
•
Achura observada: contribución de la anchura intrínseca de la línea y de la “función de aparato”.
•
Alta resolución: anchura de la función de aparato mucho menor que la del espectro José Luis Doménech Instituto de Estructura de la Materia
3095,0
3095,1
3095,2
3095,3
número de ondas / cm
3095,4
-1
I = I 0e −α (ν ) Pl IV Curso de Introducción a la Investigación en Estructura de la Materia, Marzo 2007 ¿Cómo ayuda la espectroscopía láser al estudio de las atmósferas?
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Alta resolución instrumental 1,0
transmitancia
0,8
límite Doppler -1 0.005 cm -1 0.010 cm -1 0.015 cm -1 0.020 cm -1 0.025 cm
0,6
CH4 ,1 torr, 300 K
0,4
γD(FWHM)=0.0096 cm
3095,0
-1
3095,1
3095,2
3095,3
número de ondas / cm
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3095,4
-1
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Ensanchamiento por presión γL(P) = γ0P Perfil de Voigt
absorbancia
0,06
Lorentziana
Gaussiana
0,03
0,00 1131,96
1131,98
1132,00
1132,02
1132,04
1132,06
número de ondas / cm
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1132,08
-1
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LINEAS DE INVESTIGACIÓN del GRUPO DE ESPECTROSCOPÍA LÁSER Problemas:
Caracterización de estados ro-
vibracionales
Estudio del perfil de las líneas del
espectro vibro-rotacional e influencia de los procesos colisionales:
• Obtención de coeficientes de ensanchamiento y desplazamiento por presión y su dependencia con la Temperatura (γ 0, δ0(T) ) y el perturbador. • “Line mixing” • Validación de modelos
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Técnicas: ALTA RESOLUCIÓN: (anchura instrumental ‘menor’ que la anchura Doppler)
Absorción de infrarrojo
generado por mezcla de frecuencias (difference
frequency mixing)
Espectroscopía Raman
estimulada (aka SRS) en su versión Espectroscopía de pérdida Raman (aka Raman Inverso)
Moléculas de interés atmosférico José Luis Doménech Instituto de Estructura de la Materia
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GENERACIÓN DE IR POR MEZCLA DE FRECUENCIAS r r r r r r r r r r r r r r (1) (2) (3) P( r , t ) = ε 0 ⎡⎣ χ% E ( r , t ) + χ% E ( r , t ) E ( r , t ) + χ% E ( r , t ) E ( r , t ) E ( r , t ) + ...⎤⎦
Pi (2) (ω3 = ω1 ± ω2 ) = ε 0 g
∑ d (ω ijk
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= ω1 ± ω2 ) E j (ω1 ) Ek ( ±ω2 )
jk
ω3 = ω1 − ω2
ω1 ω2
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r r r k3 = k1 − k2
LiNbO3 ω3
n3oω3 = n1e (T )ω1 − n2oω2
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GENERACIÓN DE IR POR MEZCLA DE FRECUENCIAS
InSb Rama #3 ω1, ω2
Monitor potencia IR
ω1
Rama #2 Filtro Ge
ω3
Célula de muestra
InSb
Horno Modulador Electroóptico ω2
Rama #1 Célula de referencia
InSb
Resolución instrumental: 0.00005 cm-1
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ESPECTROSCOPÍA “RAMAN-INVERSA” O “DE PÉRDIDA RAMAN”
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Caso particular de la espectroscopía Raman coherente: Acoplamiento de cuatro campos electromagnéticos a través de χ(3), que se hace resonante cada vez que la diferencia de frecuencia entre dos de ellos coincide con una transición del medio activa en Raman. ω1 ω2 ω3 ω4
ω1 ω2
ωR
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ωR
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RAMAN INVERSO Chopper
Ar+
100 μs 12 ns
Prisma (2)
Láser de colorante amplificado
Resolución instrumental: 0.0025 cm-1
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PC
preamp
boxcar
Red de difracción
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OSC PID
HVA1
HVA2
LOCK-IN
Ar+ I2 or Te2 Pol
FPI
Pol
Seeder
LiNbO3
λ/2
AOM
SHG
Ar+
InSb
λ/4
Chop per
Nd:YAG
Ir cell
InSb
EOM Raman cell Prism
Dye Amplifier
optical isolator Ring Dye Laser Dye Stab station.
Diffraction grating Wavemeter
BOXCAR FPI
Preamplifier
I2 cell ADC
LOCK-IN
PC LOCK-IN
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SF6
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Simulation
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SF6 ν2 190K
Hot bands
Wavenumber (cm-1) José Luis Doménech Instituto de Estructura de la Materia
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Doble resonancia Raman-Raman con resolución temporal
529 nm 532 nm
591 nm
594 nm
V=2
3 2 1 0
J
V=1
3 2 1 0
J
3 2 J 1 0
Ground state Bombeo José Luis Doménech Instituto de Estructura de la Materia
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Espectroscopía IV Curso de Introducción a la Investigación en Estructura de la Materia, Marzo 2007 ¿Cómo ayuda la espectroscopía láser al estudio de las atmósferas?
El trabajo en el grupo de espectroscopía láser
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• Técnicas desarrolladas “en casa”. • Fundamentalmente trabajo experimental. • Formación: – Quimica-Física y Espectroscopía. – Láseres y óptica lineal y no lineal. – Instrumentación, adquisición y tratamiento de datos. – Métodos numéricos. – Fontanería, mecánica, electricidad y bricolage en general.
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CNRS / LISA (Orsay / Créteil): J-M. Hartmann, J-P. Bouanich, C. Boulet
Université de Rennes: F. Thibault
Université de Franche Comté: J. Bonamy, P. Joubert Université de Bourgogne: V. Boudon
Università di Bologna: G. Di Lonardo, L. Fusina, E. Canè
Instituto de Estructura de la Materia / CSIC: Dionisio Bermejo, José Luis Doménech, Angel Ramos, Raúl Martínez, Laura Gómez
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